​为了达到较强的AB胶粘接强度，紧密的分子接触是必需的，即是说，所 用的胶粘剂应能扩展到固体的表面，并取代存在于表面的空气或其它 附着物。要满足这一要求，必需具备以下条件：
液体的接触角应为0,或接近于〇;
粘度要低，即不得大于几mPa.s;
能驱除被粘物接头间所夹的空气。
为了能满足AB胶以上3个条件，必须考虑以下四个因素：
浸润平衡；
胶粘剂和被粘物的表面自由能，以及胶粘剂 被粘物界面间的自由能；
浸润过程的动力学测定；
粘接操作 方法 表面张力
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图7-1液体在固态表面的平衡
AB胶表面张力是分子间力的直接表现，表面张力产生是由于物体主体 对AB胶表面层吸引的结果，这一吸引力使得表面区域的分子数减少，从而 导致分子间的距离增大。增大分子间的距离则需作功，而要使得体系 回复为正常状态就需要回复功
作用于体系上，因而产生了表面 张力，也有了表面自由能。
AB胶浸润平衡
AB胶理论上的描述
液滴在固体表面上的状况 及浸润可由图7-1表示，图中相 接触处的张力分别以Av，表示，代表液气接触，固/液接触和固/气接触，这些张力在平衡状 态下与平衡状态接触角0的关系可以用Young氏公式表示：
/sv-^sL + yLvcos^        
Av表示固体物质的表面自由能，它是由于由固体对液体的蒸气吸 附而产生的。在数值上，它可能比固体在真空里的表面自由能ys小得 多。这一减少值被定义为平衡扩展压n5,它表示固体表面覆盖一层服 从理想气体定律的蒸气后，其表面自由能的减少为：
115 =   ~ ^sv — RT rd(\nP)               
J 0
式中/5为蒸气压，尸。为平衡蒸气压，及为气体常数，r为绝对温度，r 为被吸附蒸气的表面浓度。以真空下固体的表面自由能表示时，Ymmg 氏公式则改写为：
= ^SL + rLyC〇se + Us       
当沒>0°时，液体不能在固体表面扩展，而当6=〇°，液体对固体 完全浸润，且自发地扩展到表面上。其扩展速率取决于多种因素，例 如液体的粘度和固体表面的粗糙度。由以上的理论分析可知，要能产 生自发浸润，必须满足
ySv>ySL + yLv                  (7-4)
7s>ysi.+yLy + ns                       (7-5)
当然，当0>〇。时，也可以使用压力使得液体在固体表面上 扩展。

AB胶 表面及界面自由能
有机物，如某些聚合物的表面自由能小于lXl(T5J/m2,金属、金 属氧化物、陶瓷的表面能大于5Xl(T5J/m2,前者属低能固体表面，后 者属高能固体表面。
(1)低能AB胶表面
临界表面张力Z1Sman等首先按经验关系表征低能聚合物的 表面，他们发现低能固体及许多液体间，接触角的余弦值c〇W与该浸 润液体的表面张力Av存在一直线关系，如图7-2所示。
Zisman提出一临界表面张力 '，即将/lv直线外推到cos/9趋近于
 
(c)
图7-2 Z1Sman对各低能聚合物表面的作图 1，或6角趋近于〇,也即是浸润液体扩展到表面上接触角为〇时的表 面张力，并发现很多液体同系物和固体表面表现相似。他将一系列极 性液体的对八v作图，这些点都近似地落在一条直线上。然而也观 察到了一些偏差，有些固体表面具有非常低的4值（yc<20mN/m)， 如图7-2 (b)所示。由于广泛存在的是coW和5YV间的直线关系，因 而Zisman应用这一临界表面张力来表征和比较各种不同的低能表 面，表7-1列出了一些典型聚合物固体的A值。临界表面张力对低能 固体的表征是一个特别有用的参数，甚至有人推导出/c与玻璃化温度 间的经验关系。Z1Sman—再强调，々并不是材料的表面自由能，仅仅 只是表面自由能所表现出的一个相对上的经验数值，后来仍有作者假 设这两个参数是相等的。